CEM Modelle / Standard-CEMs
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Charakteristiken der Standard-CEMs





  Typische Verstärkung bei 2.3 kV Betriebsspannung   1 x 10e8
  Typischer Wandwiderstand Mohm 200
  Pulshöhenverteilung (PHD) bei 2.6 kV und 3.000 cps % <50
  Dunkelpulsrate bei einer Diskriminatorschwelle von - 5 mV cps < 0.02
  Maximale Zählrate cps 5 Mio
  Typische Pulsbreite (FWHM) bei 2.3 kV nsec 8
  Betriebsspannung kV max. 3.5
  Temperatur (Betrieb und Lagerung) °C max. 70
  Ausheiztemperatur im Vakuum °C max. 250
Die elektro-optische Spezifikation für die Standard-CEMs gilt für alle Modelle. Unterschiedlich sind die Größe des Eingangstrichters, die Form dieses Trichters (rund, rechteckig oder quadratisch) und der Winkel zwischen dem Trichter und dem CEM-Körper. Die Dunkelpulsrate hängt von der CEM-Öffnung ab und ist für kleine Öffnungen geringer. Abb. 1 - 6 zeigen typische Messergebnisse für die Standard-CEMs, die mit unseren Testgeräten gemessen wurden.
Auswahlliste Standard-CEMs


Kreisförmige Öffnungen


Öffnung Modell Modell Modell

5 mm

fdsdsf dsds
Modellname KBL 5RS KBL 5RS/45 KBL 5RS/90

10 mm

Modellname KBL 10RS KBL 10RS/45
KBL 10RS/90
15 mm KBL15RS_45 KBL15RS_90
Modellname KBL 15RS KBL 15RS/45 KBL 15RS/90
20 mm
KBL20RS_45 KBL20RS_90
KBL 20 RS/45
KBL 20RS/90
25 mm
KBL25RS_45 KBL25RS_90
KBL 25RS/45


Rechteckige Öffnungen


2 x 10 mm 1  

5 x 10 mm

Modellname KBL 210   Modellname KBL 510
4 x 8 mm 1  

5 x 15 mm

Modellname KBL 408   Modellname KBL 1505
5 x 5 mm 1   10 x 10 mm 1
Modellname KBL 505   Modellname KBL 1010





Abb. 1 Typischer Ausgangspuls bei 2.5 kV Betriebsspannung

Abb. 2 Typische Verstärkungscharakteristik
Abb. 3 Zählrate ggn. Betriebsspannung
Abb. 4 Verstärkung als Funktion der Zählrate
Abb. 5 Typische PHD bei 2.6 kV (3000 cps)
Abb. 6 Typische PHD ggn. Betriebsspannung
















































































Dr. Sjuts Optotechnik GmbH
Am Schlehdorn 1, 37077 Goettingen, Germany Tel. + 49 (0) 551 209 95 62, Fax. + 49 (0) 551 209 95 63, Email: sjuts@t-online.de
    User Report  

Courtesy of Dr. Herman Batelaan,

University of Nebraska-Lincoln, USA

    Why electron counting?        
The demonstration of absence of force for the Aharonov-Bohm effect (Fig. 1) and the Kapitza-Dirac effect (Fig. 2) happened decades after their predictions [1,2]. In these two experiments, the particle detection was done with Dr. Sjuts electron multipliers.
The required temporal resolution of 1 nanosecond is provided by the Dr. Sjuts detector. Given the need to detect the arrival time of individual electron for the first experiment and the low count rate (0.1/s) for the second experiment, the electron had to be counted.


Figure 2

Figure 1. A laser triggers an electron pulse from a sharp needle. The electron pass by magnetized solenoid and even in the presence of a vector potential there is no time delay as measured with a Dr. Sjuts electron multiplier (right top), this means an effect without a force.

Both experiments called for nanosecond timing, while for the Kapitz-Dirac experiment this had to be combined with a spatial resolution of mircrometers. A narrow metal slit was placed in front of a channel electron multiplier and translated to obtain the spatial resolution. The comparison to a quantum mechanical calculation showed (inset Fig.2) that the detector had a flat response as a function of position; no background subtraction was needed. Most of the time the laser was off (10 nanosecond pulses with a 50 Hz repetition rate), which meant that the signal had to be filtered out of a strong backgrond with coincidence measurement techniques.




A schematic of an electron matter beam (blue) diffracted by the standing wave "grating" of laser beam (green), illustrating that the role of the matter and light are reversed for the Kapitza-Dirac effect
    [1] Phys. Rev. Lett. 99, 210401 (2007)        
    [2] Nature 413, 142-153 (2201)